Długość Debye’a

W plazmie oraz elektrolicie, długość Debye’a (zwana też czasami promieniem Debye’a) jest typową odległością, jaką potrzebuje plazma do pełnego ekranowania naładowanej elektrycznie powierzchni. Sfera Debye’a to obszar o promieniu równym długości Debye’a, wewnątrz którego rozciąga się strefa wpływu, a na zewnątrz którego strefa ekranowania elektrycznego. Nazwa pochodzi od nazwiska Petera Debye, holenderskiego chemika.

Pojęcie długości Debye’a odgrywa ważną rolę w fizyce plazmy, elektrolitów i koloidów (teoria DLVO).

Przyczyny fizyczne

Szablon:Sekcja stub Długość Debye’a pojawia się naturalnie w termodynamicznym opisie dużych systemów poruszających się ładunków. W układzie $N$ różnych rodzajów ładunków, $j$-ty rodzaj przenoszący ładunek $q_j$ posiada w położeniu $𝐫$ koncentrację $n_j(𝐫).$ Nawiązując do tak zwanego „modelu prymitywnego”, ładunki te rozprowadzane są w ciągłym ośrodku charakteryzowanym tylko przez ich względną przenikalność elektryczną ${\epsilon }_r.$ Rozkład ładunków w ośrodku daje potencjał elektryczny $\mathrm{\Phi }(𝐫),$ spełniający równanie różniczkowe Poissona:

${\mathrm{\nabla }}^2\mathrm{\Phi }(𝐫)=-\frac{1}{{\epsilon }_r{\epsilon }_0}\sum _{j=1}^N{q}_j{n}_j(𝐫),$

gdzie:

${\epsilon }_0$ – przenikalność elektryczna.

Wolne ładunki nie tylko powodują powstawanie potencjału $\mathrm{\Phi }(𝐫),$ ale również poruszają się pod wpływem siły Coulomba $-q_j\mathrm{\nabla }\mathrm{\Phi }(𝐫).$ Jeżeli teraz założymy, że system znajduje się w równowadze termodynamicznej, z bezwzględną temperaturą rezerwuaru termicznego równą $T,$ wówczas koncentracja dyskretnych ładunków, $n_j(𝐫),$ może być rozważana jako uśrednienie termodynamiczna, a powiązany potencjał elektryczny można rozważać jako pole termodynamiczne. Z powyższymi założeniami, koncentracja $j$-tego rodzaju ładunków opisana jest rozkładem Boltzmanna

$n_j(𝐫)=n_j^0\exp (-\frac{q_j\mathrm{\Phi }(𝐫)}{k_{B}T}),$

gdzie:

$k_B$ – stała Boltzmanna,

$n_j^0$ – średnia koncentracja ładunków rodzaju $j$-tego.

Typowe wartości

W plazmie kosmicznej, gdzie gęstość elektronów jest bardzo mała, długość Debye’a może osiągać makroskopowe rozmiary, jak np. w magnetosferze, wietrze słonecznym, ośrodku międzyplanetarnym oraz międzygalaktycznym:

Plazma	Gęstość Szablon:Nobold	Temperatura elektronów Szablon:Nobold	Pole magnetyczne Szablon:Nobold	Długość Debye’a Szablon:Nobold
Jądro Słońca	1032	107	–	10−11
Tokamak	1020	108	10	10−4
Wyładowanie gazowe	1016	104	–	10−4
Jonosfera	1012	103	10−5	10−3
Magnetosfera	107	107	10−8	102
Wiatr słoneczny	106	105	10−9	10
Ośrodek międzygwiezdny	105	104	10−10	10
Ośrodek międzygalaktyczny	1	106	–	105
ŹródłoSzablon:R

Szablon:Fakt.

Długość Debye’a w plazmie

W plazmie, ośrodek otaczający może być potraktowany jako próżnia $({\epsilon }_r=1),$ a wtedy długość Debye’a wyniesie

${\lambda }_D=\sqrt{\frac{{\epsilon }_0{k}_B/q_e^2}{n_e/T_e+\sum _{ij}{j}^2{n}_{ij}/T_i}},$

gdzie:

${\lambda }_D$ – długość Debye’a,

${\epsilon }_0$ – przenikalność elektryczna próżni,

$k_B$ – stała Boltzmanna,

$q_e$ – ładunek elektronu,

$T_e$ oraz $T_i$ – temperatury odpowiednio elektronów i jonów,

$n_e$ – gęstość elektronów,

$n_{ij}$ – gęstość rodzajów atomów $i,$ z dodatnim jonowym ładunkiem $j{q}_e.$

Wyrażenie jonowe jest często pomijane, co daje uproszczenie do

${\lambda }_D=\sqrt{\frac{{\epsilon }_0{k}_B{T}_e}{n_e{q}_e^2}},$

aczkolwiek, jest to tylko dopuszczalne, gdy ruchliwość jonów jest zaniedbywalna w stosunku do skali procesuSzablon:R.

Długość Debye’a w elektrolicie

W elektrolicie lub w roztworze koloidalnym, długość Debye’aSzablon:R jest z reguły oznaczana jako ${\kappa }^{-1}$

${\kappa }^{-1}=\sqrt{\frac{{\epsilon }_r{\epsilon }_0{k}_{B}T}{2N_A{e}^{2}I}},$

gdzie:

$I$ – siła jonowa elektrolitu, mierzona w jednostkach mol/m³,

${\epsilon }_0$ – przenikalność elektryczna próżni,

${\epsilon }_r$ – względna przenikalność elektryczna,

$k_B$ – stała Boltzmanna,

$T$ – temperatura absolutna w kelwinach,

$N_A$ – stała Avogadra,

$e$ – ładunek elementarny.

lub dla symetrycznego, monowalencyjnego elektrolitu

${\kappa }^{-1}=\sqrt{\frac{{\epsilon }_r{\epsilon }_{0}RT}{2\times 10^3{F}^2{C}_0}},$

gdzie:

$R$ – stała gazowa,

$F$ – stała Faradaya,

$C_0$ – koncentracja molowa elektrolitu.

Alternatywnie

${\kappa }^{-1}=\frac{1}{\sqrt{8\pi {\lambda }_B{N}_{A}I}},$

gdzie:

${\lambda }_B$ – długość Bjerruma ośrodka.

Dla wody w temperaturze pokojowej, ${\lambda }_B\approx 0,7\text{nm}.$

Rozważając mieszankę wody z elektrolitem 1:1 w temperaturze pokojowej, mamy

${\kappa }^{-1}(\mathrm{n}\mathrm{m})=\frac{0,304}{\sqrt{I(\mathrm{M})}},$

gdzie:

${\kappa }^{-1}$ – długość w nanometrach [nm],

$I$ – siła jonowa wyrażona w stężeniu molowym [M] lub [mol/L].

Długość Debye’a w półprzewodnikach

Długość Debye’a staje się coraz bardziej znacząca w modelowaniu urządzeń z materiałów stałych, jak usprawnienia w litografii, gdzie możliwe stają się mniejsze geometrieSzablon:R.

Długość Debye’a dla półprzewodników jest dana

$L_D=\sqrt{\frac{{\epsilon }_{\mathrm{S}\mathrm{i}}{k}_{B}T}{q^2{N}_d}},$

gdzie:

${\epsilon }_{Si}$ – stała dielektryczna,

$k_B$ – stała Boltzmanna,

$T$ – temperatura w kelwinach,

$q$ – ładunek elementarny,

$N_d$ – gęstość domieszek (zarówno donatorów jak akceptorów).

Kiedy profil domieszek przekracza długość Debye’a, zachowanie większości nośników nie odpowiada już rozkładowi domieszek. Zamiast tego, pomiar profilu gradientu domieszek daje profil „efektywny”, który lepiej odpowiada profilowi gęstości nośników.

W kontekście półprzewodników, długość Debye’a jest również nazywana długością ekranowania Thomasa-Fermiego.

Zobacz też

• otoczka Debye’a (plazma)
• podwójna warstwa elektryczna (elektrolit)
• warstwa podwójna (plazma)

Bibliografia

• Szablon:Cytuj książkę
• Szablon:Cytuj książkę