Tekst źródłowy strony Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego w polu elektrycznym

'''Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego w polu elektrycznym''' – odmiana [[Spektroskopia magnetycznego rezonansu jądrowego|spektroskopii NMR]], w której, dzięki przyłożeniu zewnętrznego [[Pole elektryczne|pola elektrycznego]], można teoretycznie uzyskać informacje o [[chiralność cząsteczek|chiralności]] badanego związku<ref>{{Cytuj |autor = B.H. Ruessink, C. MacLean |tytuł = Electric field N.M.R. |czasopismo = Molecular Physics |data = 1987 |wolumin = 60 |numer = 5 |s = 1059–1066 |doi = 10.1080/00268978700100701 |język = en |dostęp = z}}</ref>.

Magnetyczny rezonans jądrowy jest niewrażliwy na chiralność cząsteczek, jednak [[Precesja|precesujące]] jądrowe [[Magnetyczny moment dipolowy|momenty magnetyczne]] w silnym [[Pole magnetyczne|polu magnetycznym]] indukują [[Polaryzacja dielektryka|polaryzację elektryczną]]. Efekt ten jest przeciwny dla [[Enancjomery|enencjomerów]] cząsteczek chiralnych. Stały [[elektryczny moment dipolowy]] μ<sup>e</sup> chiralnej molekuły jest częściowo zorientowany w przestrzeni poprzez antysymetryczną część [[tensor]]a magnetycznego ekranowania jądrowego. Powoduje to precesję dipola elektrycznego wraz z jądrowym momentem magnetycznym i wytwarza większą polaryzację elektryczną, co daje możliwość detekcji tego efektu. Dotychczas efekt ten nie został zaobserwowany<ref name=":0">{{Cytuj |autor = A. David Buckingham |tytuł = Permanent dipoles contribute to electric polarization in chiral NMR spectra |czasopismo = The Journal of Chemical Physics |data = 2014 |wolumin = 140 |numer = 1 |s = art. nr 011103 |doi = 10.1063/1.4859256 |język = en |dostęp = z}}</ref>.

Opisany wkład do polaryzacji elektrycznej (zależny od temperatury), może być wystarczająco duży by zarejestrować na widmie dodatni lub ujemny sygnał dla każdej linii. Enancjomery dadzą równe, ale przesunięte względem siebie w fazie o 180° sygnały. Sygnałem tym może być napięcie indukowane na kondensatorze na osi y po przyłożeniu impulsu π/2 dostarczonego przez cewkę na osi X<ref name=Buckingham>{{Cytuj |autor = A. D. Buckingham |tytuł = Chirality in NMR spectroscopy |czasopismo = Chemical Physics Letters |data = 2004 |wolumin = 398 |numer = 1 |s = 1–5 |doi = 10.1016/j.cplett.2004.08.046 |język = en |dostęp = z}}</ref>.

Średnia polaryzacja elektryczna dla <math>N</math> molekuł wynosi{{fakt|data=2022-05}}:
: <math>P_\alpha = N\langle \xi_{\alpha\beta\gamma}^N m^N_\beta B_\gamma^0 + \mu_\alpha^N \rangle</math>

gdzie: <math>\xi_{\alpha\beta\gamma}^N</math> opisuje indukowany moment elektryczny przez magnetyczny moment jądra <math>m</math> w polu magnetycznym <math>B.</math>

Ostatecznie polaryzacje elektryczną próbki można opisać jako<ref>{{Cytuj |autor = A.D. Buckingham |tytuł = Chemical shifts in the nuclear magnetic resonance spectra of molecules containing polar groups |czasopismo = Canadian Journal of Chemistry |data = 1960-02-01 |data dostępu = 2022-05-08 |issn = 0008-4042 |wolumin = 38 |numer = 2 |s = 300–307 |doi = 10.1139/v60-040 |język = en |dostęp = o}}</ref>:
: <math>P_\alpha = N\left\lbrack \overline{\xi^{(N)}} - \mathbf\mu^{(0)} \cdot \mathbf\sigma^{*{(N)}}/3kT \right\rbrack\left( \mathbf m^{(N)} \times \mathbf B^{(0)} \right)_\alpha</math>

gdzie: wartość iloczynu stałego momentu elektrycznego wynosi<ref name=":0" />:
: <math>\mu^0\cdot\sigma^{*(N)} = \frac{1}{2}\epsilon_{\alpha\beta\gamma}\mathbf\mu_\alpha^{(0)}\mathbf\sigma_{\beta\gamma}^{(N)}.</math>

== Przypisy ==
{{Przypisy}}

[[Kategoria:Spektroskopia NMR]]